Физика → Теория → Справочник → Основные формулы и законы курса физики → Основы электродинамики → Электрическое поле

Электрическое поле

$F = \frac{1}{{4\pi \varepsilon _0 }}\frac{{\left| {Q_1 } \right|\left| {Q_2 } \right|}}{{r^2 }}$ Закон Кулона, где — сила взаимодействия двух точечных зарядов Q_1 и Q_2 в вакууме, — расстояние между зарядами, $\varepsilon _0$ — электрическая постоянная.
$\vec E = \frac{{\vec F}}{{Q_0 }}$ Напряженность электростатического поля, где $\vec F$ — сила, действующая на точечный положительный заряд Q_0 , помещенный в данную точку поля.
$\varphi = \frac{W}{{Q_0 }} = \frac{{A_\infty }}{{Q_0 }}$ Потенциал электростатического поля, где — потенциальная энергия заряда Q_0 , $A_\infty$ — работа по перемещению заряда из данной точки поля за его пределы (на бесконечность).
$E = \frac{1}{{4\pi \varepsilon _0 }}\frac{Q}{{r^2 }},$

$\phi = \frac{1}{{4\pi \varepsilon _0 }}\frac{Q}{r}$ Напряженность и потенциал $\phi$ электростатического поля точечного заряда на расстоянии от заряда.
$d\Phi _E = \vec E \cdot d\vec S = E_n dS$ Поток вектора напряженности $\vec E$ через площадку , где $d\vec S = dS\,\vec n$ — вектор площадки, модуль которого равен , а направление совпадает с нормалью $\vec n$ к площадке, E_n — проекция вектора $\vec E$ на нормаль $\vec n$ к площадке .
$\Phi = \int_S^{} {\vec E \cdot d\vec S} = \int_S^{} {E_n dS}$ Поток вектора напряженности $\vec E$ через произвольную поверхность .
$\vec E = \sum\limits_{i = 1}^n {\vec E_i ,}$

$\phi = \sum\limits_{i = 1}^n {\phi _i }$ Принцип суперпозиции электростатических полей, где $\vec E_i$ и $\phi _i$ — напряженность и потенциал поля, создаваемого зарядом Q_i , соответственно.
$\vec E = - {\mathop{\rm grad}\nolimits} \phi ,$

$\vec E = - \left( {\frac{{\partial \phi }}{{\partial x}}\vec i + \frac{{\partial \phi }}{{\partial y}}\vec j + \frac{{\partial \phi }}{{\partial z}}\vec k} \right)$ Связь между напряженностью $\vec E$ и потенциалом электростатического поля $\phi$ , где $\vec i$ , $\vec j$ , $\vec k$ — единичные векторы координаты осей.
$\vec p = Q\vec I$ Электрический момент диполя (дипольный момент), где $\vec I$ — плечо диполя.
$\tau = \frac{{dQ}}{{dl}},$

$\sigma = \frac{{dQ}}{{dS}},$

$\rho = \frac{{dQ}}{{dV}}$ Линейная, поверхностная и объемная плотности зарядов.
$A_{12} = Q_0 (\phi _1 - \phi _2 ),$

$A_{12} = Q_0 \int\limits_1^2 {\vec E \cdot d\vec l = Q_0 } \int\limits_1^2 {E_l dl}$ Работа, совершаемая силами электростатического поля при перемещении заряда Q_0 из точки 1 в точку 2, где E_l — проекция вектора $\vec E$ на направление элементарного перемещения $d\vec l$ .
$C = \frac{Q}{\phi }$ Электроемкость уединенного проводника, где — заряд, сообщенный проводнику, $\phi$ — потенциал проводника.
$C = \frac{{\varepsilon _0 \varepsilon S}}{d}$ Емкость плоского конденсатора, где — площадь каждой пластины конденсатора, — расстояние между пластинами.
$\frac{1}{C} = \sum\limits_{i = 1}^n {\frac{1}{{C_i }},}$

$C = \sum\limits_{i = 1}^n {C_i }$ Емкость системы конденсаторов при последовательном и параллельном соединениях соответственно, где C_i — емкость -того конденсатора, — число конденсаторов.
$W = \frac{{C(\Delta \phi )^2 }}{2} = \frac{{Q\Delta \phi }}{2} = \frac{{Q^2 }}{{2C}}$ Энергия уединенного заряженного проводника.
$W = \frac{1}{2}\sum\limits_{i = 1}^n {Q_i \phi _i }$ Энергия взаимодействия системы точечных зарядов, где $\phi _i$ — потенциал, создаваемый в той точке, где находится заряд Q_i , всеми зарядами кроме -того.
$F = \frac{{Q^2 }}{{2\varepsilon _0 \varepsilon S}} = \frac{{\sigma ^2 S}}{{2\varepsilon _0 \varepsilon }} = \frac{{\varepsilon _0 \varepsilon E^2 S}}{2}$ Сила притяжения между двумя разноименного заряженными обкладками конденсатора.
$\vec D = \varepsilon _0 \varepsilon \vec {\rm E}$ Связь между векторами электрического смещения $\vec D$ и напряженностью электростатического поля $\vec E$ , где $\varepsilon$ — диэлектрическая проницаемость среды, $\varepsilon _0$ — электрическая постоянная.

Оставить комментарий
Сообщить об ошибке